Ключевые ("любимые") статьи

  1. Б. З. Каценеленбаум. О распространении электромагнитных волн вдоль бесконечных диэлектрических цилиндров при низких частотах. Доклады АН СССР, т. 43, № 7, 1947,1317-1320.  

    Аннотация. Показано, что вдоль диэлектрического волновода любого сечения из материала с ε>1 могут распространяться две собственные волны. Найдена структура полей этих волн и их фазовые скорости при низких частотах.

     
  2. Б. З. Каценеленбаум. Симметричное возбуждение бесконечного диэлектрического цилиндра. Несимметричные колебания бесконечного диэлектрического цилиндра. Журнал технической физики, т.19, вып.10, 1169-1191.  

    Аннотация. Дана полная классификация собственных волн диэлектрического волновода кругового сечения и приведены асимптотические выражения для их фазовых скоростей при частотах, близких к критическим, и при высоких частотах. Найдены диаграммы излучения элементарного диэлектрического диполя, расположенного на оси цилиндра, его входное сопротивление и амплитуды цилиндрических волн, возникающих наряду со сферической волной.

     
  3. Б. З. Каценеленбаум. Волноводы с нерегулярными стенками. Доклады АН СССР, т.88, № 1, 1953, 37-40.  

    Аннотация. Найдены затухания и фазовые скорости собственных волн в металлическом волноводе любого сечения, на стенках которого выполняются граничные условия Леонтовича. Полученные выражения справедливы при всех частотах. Показано, что вблизи критической частоты затухание пропорцилнально не толщине скин-слоя, как при больших частотах, а корню из этой толщины.

     
  4. Б. З. Каценеленбаум. Нерегулярные волноводы с переменным диэлектрическим заполнением. Радиотехника и электроника, т. 3, вып. 7, 1958, 890-895. 

    Аннотация. Определение амплитуд различных волн, возникающих при прохождении некоторой волной нерегулярного участка волновода , сведено к решению системы дифференциальных уравнений первого порядка. Коэффициетны этой системы (коэффициенты связи длух волн, вызванной неоднородностью) найдены для волноводов любого сечения и любых неоднородностей. Для плавных неоднородностей найдены явные решения в адиабатическом приближении.

     
  5. Б. З. Каценеленбаум. Дифракция на плоском зеркале в изломе широкого волновода. Радиотехника и электроника, т. 8, № 7, 1963, 1111-1119.

    Аннотация. В широком круговом металлическом волноводе радиуса a под углом α помещено зеркало, и отраженная от него волна H01 уходит в другой такой же волновод, расположенный под углом 2α к первому. Часть энергии теряется, т. е. , уходи вволны других номеров. Эти потери вычислены в первом порядке по величине λ⁄a. где λ - длина волны. Они пропорциональны (λ⁄(asin α))¾. Четверть энергии уходит в отраженные волны, остальные три четверти - в волны, уходящие во второй волновод.

     
  6. Б. З. Каценеленбаум, В. В. Семенов. Синтез фазовых корректоров, формирующих заданное поле. Радиотехника и электроника, т. 12, № 2, 1967, 244-252.

    Аннотация. Поле, излучаемое открытым концом одной линии, освещает открытый конец другой линии и создает в ней волну определенной структуры. На оба открытых конца можно поместить линзы (фазовые корректоры). Линзы надо выбрать таким образом, чтобы амплитуда волны, возникающей во второй линии, была максимальной. Предложен итерационный процесс для решения этой задачи, доказана его сходимость по значению коэффициента возбуждения.

     
  7. Б. З. Каценеленбаум. Вынужденные электромагнитные колебания диэлектрических тел в бесконечной области и собственные функции дискретного спектра. Радиотехника и электроника, т. 13, № 4,1968, 568-590; Б. З. Каценеленбаум. Разложение вынужденных колебаний незамкнутых систем по собственным функциям дискретного спектра. Радиотехника и электроника, т. 14, № 1,1969, 25-30.

    Аннотация. Предложены варианты спектрального метода решения неоднородных задач о возбуждении тел, находящихся в открытом пространстве. Тела могут быть металическими, либо диэлектрическими, в частности - с неоднородным диэлектриком. В этих вариантах собственным значением является не частота, а какой-либо электродинамический параметр - например, диэлектрическая проницаемость ("ε-метод"), импеданс поверхности ("w-метод") и др. Функции, по которым производится разложение, удовлетворяют правильным условиям на бесконечности. Разложение не содержит интегрального слагаемого, поскольку спектр состоит только из дискретной части.

     
  8. Б. З. Каценеленбаум. Возбуждение диэлектрического волновода произвольного сечения при частоте, близкой к критической. Радиотехника и электроника, т. 25, № 2, 1980, 241-248.

    Аннотация. Собственные волны диэлектрических волноводов разделяются на три класса, которые определяются своими свойствами вблизи критических частот. В волноводе круглого сечения волнами первого класса являются волны HE1m, второго - волны H0m и E0m, третьего - все остальные. Вблизи критических частот дисперсионные уравнения для волн одного класса одинаковы. При возбуждении любым локальным источником зависимость амплитуды возникающей собственной волны от частоты при её приближению к критической определяется только классом волны.

     
  9. Б. З. Каценеленбаум, М. Ю. Шалухин. К вопросу об определении формы тела по диаграмме рассеяния. Письма в Журнал технической физики, т. 16, вып. 16, 1990, 60-63; Б. З. Каценеленбаум. Проблемы аппроксимируемости электромагнитного поля. Успехи физических наук, т. 164, № 9, 1994, 983-993.

    Аннотация. Поле, рассеянное любым металическим телом, обладает некоторым свойством, не зависящим от того, каким полем это тело освещено, а зависящим только от формы тела. Это свойство проявляется на частотах, равных собственным частотам закрытого резонатора, граница которого совпадает с поверхностью тела. Это свойство состоит в том, что рассеянное поле удовлетворяет - и в ближней, и в дальней зонах - некоторому интегральному соотношению. Поле, не удовлетворяющее ему, не может быть полем, рассеянным этим телом. Оно не может быть даже аппроксимировано этим полем (т.е. быть сколь угодно близким к нему). Это свойство позволяет найти форму рассеивателя по рассеянному им полю, не зная освещающего его поля.

     
  10. Б. З. Каценеленбаум. К теории длинного пучка электромагнитных волн. Радиотехника и электроника, т. 49, № 6, 2004, 689-692.

    Аннотация. В проблеме передачи энергии длинным узким пучком электромагнитных волн от передающей антенны к приемной исследуется вопрос о выборе форм обеих антенн, обеспечивающих при заданных их площадях наибольшее достижимое значение коэффициента энергетической передачи, т.е., наименьшие дифракционные потери. Найдено распределение поля на передающей антенне, обеспечивающее не только энергетические, но и экологические требования.

     
  11. Б. З. Каценеленбаум. Высокочастотная электродинамика за полвека. Радиотехника и электроника, т. 49, № 9, 2004, 1029-1039.

    Аннотация. Обзор новых идей и новых аналитических методов теоретического исследования электромагнитного поля, возникающего в различных задачах высокочастотной электродинамики. Отмечены тринадцать новых идей - например, замена элиптического уравнения на параболическое, геметрическая теория дифракции, излучение ичточника, расположенного в точке с мнимыми координатами, и др.

     
  12. Б. З. Каценеленбаум. Возбуждение поверхностных волн при дифракции на импедансном круговом цилиндре. Радиотехника и электроника, т. 54, № 3, 2009, 308-313.

    Аннотация. Задача о падении плоской волны на круговой цилиндр с импедансной поверхностью решена методом ряда Ватсона - разложения по функциям, удовлетворяющим граничным условиям на поверхности цилиндра. Если мнимая часть импеданса не равна нулю и имеет определенный знак, то возбудятся поверхностные (азимутальные) волны; такие волны плоская волна возбуждает на любой неплоской поверхности. Каждый член ряда представляет такую поверхностную волну (с учетом ее многократного обхода вокруг цилиндра).

     
  13. B. Z. Katsenelenbaum, N. N . Voitovich. Reducing the backscattering via complex impedance coating. IEEE Trans. on Antennas and Propagation. vol. 57, no. 7, 2009, p. 2123-2129.

    Аннотация. Почти любое тело можно сделать "радиолокационно невидимым", так что при любой его ориентации относительно радара рассеянная волна будет иметь нулевую амплитуду в направлении, обратном направлению освещающей тело плоской волны. Поверхность тела должна иметь комплекный импеданс, различный в различных частях поверхности. Невидимость обеспечивается поглощением энергии в областях с малой кривизной и возбуждением поверхностных волнЮ высвечивающих энегрию в других направлениях, в заметно неплоских областях. Распределение импеданса на поверхности описывается решением нелинейной системы интегральных уравнений. Метод проиллюстрирован на примере эллиптических цилиндров.

     
  14. Б. З. Каценеленбаум. Преобразование линейной поляризации в круговую. Радиотехника и электроника, т. 25, № 9, 2010, 1048-1051.

    Аннотация. Прямоугольный волновод питается через отверстие в торце таким образом, что две возникающие основные волны со взаимно перпендикулярными электрическими полями имеют одинаковые амплитуды. В сечении, находящемся на некотором расстоянии от торца, их фазы оличаются на π⁄2. Это сечение может служить апертурой антенны, излучающей волну круговой поляризациию Резонаторный вариант, являющийся одновременно частотным фильтром, содержит еще сетку на входном торце и две решетки, и представляет собой сочетание двух проходных резонаторов, совмещенных в одном объёме.

     
Последнее обновление 27.11.2010